uide)。若光直接照射波導的側面, 則無法將光直接 所看到的折射率為N . 導入波導中, 因為在波導中, 光是以 radiation mode的 方式在傳播。因此, 利用稜鏡耦合的技巧, 將光的相位 調整到與「能在波導中傳播的 mode 」相同的相位, 此 時光就能導入波導之中了。Bell Lab 的科學家就很聰 明地用這種方式, 將光從波導的側面直接導入波導中。 他們利用 Prism 全反射時 Evanescent wave 特性, 調整

　　稜鏡產生全反射時, 在全反射的介面處, 沿著介面縱向 y 的方向, 能量會快速消散；而沿著介面橫向 x 的方向, 則會有 ktx =

　　以複數函數表示一個沿著x方向傳播的平面波, 這個平 面波的振幅可以表示為： U = A exp (jkx) 若k 為複數, 則 U 會隨著 x 而改變強度及相位。此 時, 若將 k 表示為複數型態: k = β j 1 α, α, β皆為實 2 數, β即為「傳播常數」。1

　　入射光的角度, 讓 Evanescent wave 的 βp 與波導的 βf 一致時 βp = βf , 此時就光就被導入波導之中。這種技

　　光在波導中的行為, 不是只有全反射現象這麼容易。考 巧, 稱為「稜鏡耦合」。反過來, 我們可以利用發生耦 慮光波的干涉、繞設特性後, 可知入射進波導中的光, 合的時機點, 測量波導的 index nf 。 只有依照某些特定角度θf 入射的光波, 才能一直傳播下 去。這幾種特定的角度, 稱為 mode。因此, θf 為離散 的數值, 而不為連續的數值, 因此記為θf m 。